由迈克斯韦方程组预言电磁波的存在【作者信息】姓名：_______班级：_______学号：______【论文摘要】麦克斯韦总结前人对电磁学的研究，成功引入了涡旋电场和位移电流两个概念，修正了法拉第和安培等人在解释实验现象时的矛盾和不足，并重新进行数学推导，得到了麦克斯韦方程组，从而深刻地揭露了变化电场和磁场的内在联系，并且成功的预言了电磁波的存在。【关键词】麦克斯韦方程组电磁波位移电流【正文】安培、奥斯特、法拉第等经过大量的实验和理论研究，为电磁学的发展创造了必要的条件。电磁技术开始走向社会，人们迫切要求找到类似于力学中牛顿第二定律的形式来概括电磁学规律的基本方程。历史的重任落到了麦克斯韦肩上。那就让我们来重走麦克斯韦的研究之路吧。首先我们来简单回顾一下麦克斯韦电磁场理论中的两个假设：涡旋电场和位移电流一、涡旋电场麦克斯韦认为：dΦdt→E涡→εi→Ii相对于法拉第的观点多出了E涡的概念，也即涡旋电场εi=∮LEi⋅dl=−dΦmdt=−∫∂B∂t⋅dS一般情况下，空间某一点的总电场：E=E(1)+E(2)E(1):静电场,有源场;E(2):涡旋电场,无源场.其实质为：变化的磁场产生电场二、位移电流麦克斯韦对电磁场理论的重大贡献的核心是位移电流的假说，它是将安培环路定理应用于含有电容的交变电路中出现矛盾而引出的。1安培环路定理稳恒电流：∮H⋅dl=∑Ii此式说明：通过以环路为周界所有曲面的电流相等，与曲面形状、位置无关。但是在研究含有电容C的交变电流电路时（非稳恒电流的磁场），应用安培环路定理就会出现矛盾：H的环流与同样边界的面选取有关系（在此不加以详细解释）。为了解决这个问题，麦克斯韦提出了位移电流的概念（即把变化的电场看作电流）。对非稳恒电场任一瞬时：D=σ∴dDdtS=dσdtS=dqdt大小等于传导电流I0，故可定义：Id=dqdt=dΦdt位移电流在电容器中中断的传导电流被位移电流取代，在回路中保持电流的连续性。麦克斯韦全电流：I=∑Ic+∑Id并且麦克斯韦认为：位移电流和传导电流一样，都能激发磁场，与传导电流所产生的磁效应完全相同，位移电流也按同一规律在周围空间激发涡旋磁场。这样，在整个电路中，传导电流中断的地方就由位移电流来接替，而且它们的数值相等，方向一致。对于普遍的情况，麦克斯韦认为传导电流和位移电流都可能存在。麦克斯韦运用这种思想把从恒定电流总结出来的磁场规律推广到一般情况，即既包括传导电流也包括位移电流所激发的磁场。他指出：在磁场中沿任一闭合回路，H的线积分在数值上等于穿过以该闭合回路为边界的任意曲面的传导电流和位移电流的代数和。即对于任何回路，全电流是处处连续的。运用全电流的概念，可以自然地将安培环路定理推广到非稳恒磁场中去，从而，也就解决了电容器充放电过程中电流的连续性问题。位移电流的引入，意义不只在于它说明了电流的连续性，更重要的是还同时揭示了电场和磁场的重要性质。令表示位移电流Id所产生的感生磁场的磁场强度，根据上述假说，可仿照安培环路定理建立下式：上式说明，在位移电流所产生的磁场中，场强沿任何闭合回路的线积分，即场强的环流，等于通过这回路所包围面积的电通量的时间变化率。由于，对给定回路来说，电位移通量的变化完全由电场的变化所引2起：，于是得到（1）说明变化的电场可以在空间激发涡旋状的磁场，并且和回路中的电位移矢量的变化率形成右旋关系。由此可见，位移电流的引入，深刻地揭露了变化电场和磁场的内在联系。麦克斯韦引入涡旋电场和位移电流两个重要概念以后，首先对静电场和稳恒电流的磁场所遵从的场方程组加以修正和推广，使之可适用于一般的电磁场。在一般情况下，电场可能既包括静电场，也包括涡旋电场，因此场强E应写成两种场强的矢量和，即故可将E的闭合回路线积分写作即(*1)同理，在一般情形下，磁场既包括传导电流所产生的磁场，也包括位移电流所产生的磁场。因此，这时对H的闭合回路线积分应遵从全电流定律：(*2)麦克斯韦认为，在一般情形下，静电场的高斯定理和磁场的高斯定理仍然成立，再并上麦克斯韦引入两假设概念后得到的(*1)、(*2)式即可得到如下的四个方程：这四个方程就是一般所说的积分形式的麦克斯韦方...