第一节大气污染物的扩散一、湍流与湍流扩散理论1.湍流低层大气中的风向是不断地变化，上下左右出现摆动；同时，风速也是时强时弱，形成迅速的阵风起伏。风的这种强度与方向随时间不规则的变化形成的空气运动称为大气湍流。湍流运动是由无数结构紧密的流体微团——湍涡组成，其特征量的时间与空间分布都具有随机性，但它们的统计平均值仍然遵循一定的规律。大气湍流的流动特征尺度一般取离地面的高度，比流体在管道内流动时要大得多，湍涡的大小及其发展基本不受空间的限制，因此在较小的平均风速下就能有很高的雷诺数，从而达到湍流状态。所以近地层的大气始终处于湍流状态，尤其在大气边界层内，气流受下垫面影响，湍流运动更为剧烈。大气湍流造成流场各部分强烈混合，能使局部的污染气体或微粒迅速扩散。烟团在大气的湍流混合作用下，由湍涡不断把烟气推向周围空气中，同时又将周围的空气卷入烟团，从而形成烟气的快速扩散稀释过程。烟气在大气中的扩散特征取决于是否存在所示。75－(直径)，如图湍流以及湍涡的尺度）为无湍流时，烟团仅仅依靠分子（a图5－7扩散使烟团长大，烟团的扩散速率非常缓慢，5个数量级；图5～6其扩散速率比湍流扩散小为烟团在远小于其尺度的湍涡中扩散，）7（b－由于烟团边缘受到小湍涡的扰动，逐渐与周边）为烟团在c7（5空气混合而缓慢膨胀，浓度逐渐降低，烟流几乎呈直线向下风运动；图－与其尺度接近的湍涡中扩散，在湍涡的切入卷出作用下烟团被迅速撕裂，大幅度变形，横截）为烟团在远大于（d5面快速膨胀，因而扩散较快，烟流呈小摆幅曲线向下风运动；图－7其尺度的湍涡中扩散，烟团受大湍涡的卷吸扰动影响较弱，其本身膨胀有限，烟团在大湍涡的夹带下作较大摆幅的蛇形曲线运动。实际上烟云的扩散过程通常不是仅由上述单一情况所完成，因为大气中同时并存的湍涡具有各种不同的尺度。根据湍流的形成与发展趋势，大气湍流可分为机械湍流和热力湍流两种形式。机械湍流树木与建筑如山丘、或者由于地面障碍物(是因地面的摩擦力使风在垂直方向产生速度梯度，或因大气导致风向与风速的突然改变而造成的。热力湍流主要是由于地表受热不均匀，物等)温度层结不稳定，在垂直方向产生温度梯度而造成的。一般近地面的大气湍流总是机械湍流和热力湍流的共同作用，其发展、结构特征及强弱决定于风速的大小、地面障碍物形成的粗糙度和低层大气的温度层结状况。湍流扩散与正态分布的基本理论2.气体污染物进入大气后，一面随大气整体飘移，同时由于湍流混合，使污染物从高浓度区向低浓度区扩散稀释，其扩散程度取决于大气湍流的强度。大气污染的形成及其危害程度在于有害物质的浓度及其持续时间，大气扩散理论就是用数理方法来模拟各种大气污染源在．一定条件下的扩散稀释过程，用数学模型计算和预报大气污染物浓度的时空变化规律。研究物质在大气湍流场中的扩散理论主要有三种：梯度输送理论、相似理论和统计理论。针对不同的原理和研究对象，形成了不同形式的大气扩散数学模型。由于数学模型建立时作了一些假设，以及考虑气象条件和地形地貌对污染物在大气中扩散的影响而引入的经验系数，目前的各种数学模式都有较大的局限性，应用较多的是采用湍流统计理论体系的高斯扩散模式。图5-8所示为采用统计学方法研究污染物在湍流大气中的扩散模型。假定从原点释放出一个粒子在稳定均匀的湍流大气中飘移扩散，平均风向与x轴同向。湍流统计理论认为，由于存在湍流脉动作用，粒子在各方向（如图中y方向）的脉动速度随时间而变化，因而粒子的运动轨迹也随之变化。若平均时间间隔足够长，则速度脉动值的代数和为零。如果从原点释放出许多粒子，经过一段时间T之后，这些粒子的浓度趋于一个稳定的统计分布。湍流扩散理论（K理论）和统计理论的分析均表明，粒子浓度沿y轴符合正态分布。正态分布的密度函数f(y)的一般形式为：2y1f(y)exp2220,x（5－15）式中σ为标准偏差，是曲线任一侧拐点位置的尺度；μ为任何实数。时的高斯分0曲线即为μ＝图5－8中的f(y)＝y布密度曲线。它有两个性质，一是曲线关于值最大μ＝时，有对μ的...