第四章力学量用算符表达与表象变换4.1）设与为厄米算符，则和也是厄米算符。由此证明，任何一个算符均可分解为，与均为厄米算符，且证：ⅰ）为厄米算符。ⅱ）也为厄米算符。ⅲ）令，则，且定义（1）由ⅰ），ⅱ）得，即和皆为厄米算符。则由（1）式，不难解得4.2）设是的整函数，证明整函数是指可以展开成。证：（1）先证。同理，现在，而。又而4.3）定义反对易式，证明证：4.4）设，，为矢量算符，和的标积和矢积定义为，为Levi-civita符号，试验证（1）（2）（3）证：（1）式左端（1）式右端也可以化成。（1）式得证。（2）式左端（）（2）式右端故（2）式成立。（3）式验证可仿（2）式。4.5）设与为矢量算符，为标量算符，证明（1）（2）证：（1）式右端（1）式左端（2）式右端（2）式左端4.6）设是由，构成的标量算符，证明（1）证：（2）（3）同理可证，（4）（5）将式（3）、（4）、（5）代入式（2），于是（1）式得证。4.7）证明。证：利用基本对易式即得。因此其次，由于和对易，所以因此，4.8）证明（1）（2）（3）（4）证:（1）利用公式，，有其中因此（2）利用公式，（Δ）可得①②③由①②③，则（2）得证。（3）（4）就此式的一个分量加以证明，由4.4）（2），，其中（即）类似地。可以得到分量和分量的公式，故（4）题得证。4.9）定义径向动量算符证明：，，，，证：，即为厄米算符。据4.8）（1），。其中，因而以左乘上式各项，即得4.10)利用测不准关系估算谐振子的基态能量。解：一维谐振子能量。又奇，，，（由(3.8)、(3.9)题可知），，由测不准关系，得。，得同理有，。谐振子（三维）基态能量。4.11)利用测不准关系估算类氢原子中电子的基态能量。解：类氢原子中有关电子的讨论与氢原子的讨论十分相似，只是把氢原子中有关公式中的核电荷数换成（为氢原子系数）而理解为相应的约化质量。故玻尔轨迹半径，在类氢原子中变为。类氢原子基态波函数，仅是的函数。而，故只考虑径向测不准关系，类氢原子径向能量为：。而，如果只考虑基态，它可写为，与共轭，于是，，（1）求极值由此得（：玻尔半径；：类氢原子中的电子基态“轨迹”半径）。代入（1）式，得基态能量，运算中做了一些不严格的代换，如，作为估算是允许的。4.12)证明在分立的能量本征态下动量平均值为0。证：设定态波函数的空间部分为，则有为求的平均值，我们注意到坐标算符与的对易关系：。这里已用到最基本的对易关系，由此这里用到了的厄米性。这一结果可作一般结果推广。如果厄米算符可以表示为两个厄米算符和的对易子，则在或的本征态中，的平均值必为0。4.13）证明在的本征态下，。（提示：利用，求平均。）证：设是的本征态，本征值为，即，，同理有：。4.14)设粒子处于状态下，求和解：记本征态为，满足本征方程，，，利用基本对易式，可得算符关系将上式在态下求平均，因作用于或后均变成本征值，使得后两项对平均值的贡献互相抵消，因此又上题已证。同理。4.15)设体系处于状态（已归一化，即），求（a）的可能测值及平均值;（b）的可能测值及相应的几率；（c）的可能测值及相应的几率。解：，；，。（a）由于已归一化，故的可能测值为，0，相应的几率为，。平均值。（b）的可能测值为，，相应的几率为，。（c）若，不为0，则（及）的可能测值为：，，0，，。1）在的空间，对角化的表象中的矩阵是求本征矢并令，则，得，，，。。ⅰ）取，得，本征矢为，归一化后可得本征矢为。ⅱ）取，得，本征矢为，归一化后可得本征矢为。ⅲ）取，得，归一化后可得本征矢为。在态下，取的振幅为，取的几率为；取的振幅为，相应的几率为；取的振幅为，相应的几率为。总几率为。2）在的空间，对角化表象中的矩阵利用，，，。，本征方程，，，，，。ⅰ），，，，本征矢为。在态下，测得的振幅为。几率为；ⅱ），，，，，本征矢为。在态下，测得的振幅为，几率为。ⅲ），，，，，本征矢为，在态下，测得几率为。ⅳ），，，，，本征矢为，在态下，测得的振幅为。几率为；ⅴ），，，，，本征矢为，在态下，测得的几率为。。在态中，测（和）的可能值及几率分别为：4.16）设属于能级有三个简并态，和，彼此线形独立...